$$ \renewcommand{\vec}[1]{\mathbf{#1}} \newcommand{\x}{\mathbf{\hat{x}}} \newcommand{\y}{\mathbf{\hat{y}}} \newcommand{\Rhat}{\mathbf{\hat{R}}} \renewcommand{\d}{\mathrm{d}} $$

 

 

 

Teori

Introduksjon til kontinuerlige ladningsfordelinger

Vi beskriver en kontinuerlig ladningsfordeling ved hjelp av en ladningtetthet \( \rho(\vec{r}) \).

Det elektriske feltet i et punkt \( \vec{r} \) fra en ladningsfordeling \( \rho \) i volumet \( v \) er gitt som $$ \begin{equation} \vec{E}(\vec{r}) = \int_v \frac{\rho(\vec{r}')}{4\pi \epsilon_0} \frac{\Rhat}{R^2} \d v' \; , \tag{2} \end{equation} $$ hvor \( \vec{R} = \vec{r} - \vec{r}' \).

Tilsvarende for en overflateladningstetthet \( \rho_S \) og en linjeladningstetthet \( \rho_l = \lambda \): $$ \begin{equation} \vec{E}(\vec{r}) = \int_S \frac{\rho_S(\vec{r}')}{4\pi \epsilon_0} \frac{\Rhat}{R^2} \d S' \; , \tag{3} \end{equation} $$ og $$ \begin{equation} \vec{E}(\vec{r}) = \int_C \frac{\rho_l(\vec{r}')}{4\pi \epsilon_0} \frac{\Rhat}{R^2} \d l' \; . \tag{4} \end{equation} $$