$$ \renewcommand{\vec}[1]{\mathbf{#1}} \newcommand{\nhat}{\mathbf{\hat{n}}} \newcommand{\x}{\mathbf{\hat{x}}} \newcommand{\z}{\mathbf{\hat{z}}} \newcommand{\rhat}{\mathbf{\hat{r}}} \newcommand{\phihat}{\boldsymbol{\hat{\phi}}} \renewcommand{\d}{\mathrm{d}} $$

 

 

 

Teori

Polarisasjon

I dielektriske materialer vil et elektrisk felt indusere en forskyvning av bundne ladninger, slik at det settes opp en polarisering av materialet i form av mange, små dipoler. Det totale dipolmomentet per volum kaller vi polariseringen til materialet, \( \vec{P} \).

For et lineært dielektrisk materiale, er polariseringen \( \vec{P} = \xi_e \epsilon_0 \vec{E} \).

De bundne ladningene \( Q_b \) i et volume \( v \) er gitt som integralet over den lukkede overflaten \( S \) som omslutter \( v \): \( Q_b = - \oint_S \vec{P} \cdot \d \vec{S} \). Den bundne volumtettheten av ladninger er \( \rho_{v,b} = - \nabla \cdot \vec{P} \), mens den bundne overflateladningstettheten er \( \rho_{s,b} = \vec{P} \cdot \nhat \).

I dielektriske materialer kan vi generalisere Gauss lov til $$\int_S \vec{D} \cdot \d \vec{S} = Q_{\text{free i S}}$$ hvor ladning er de frie ladningen inn i overflaten \( S \) og \( \vec{D} \)-feltet for lineære materialer er \( \vec{D} = \epsilon_r \epsilon_0 \vec{E} =\epsilon \vec{E} \) hvor vi kaller \( \epsilon \) for permittiviteten.

Grensebetingelsene over en overflate hvor de dielektriske egenskapene endres er gitt ved at tangential-komponenten av det elektriske feltet er kontinuerli, \( E_{1t} = E_{2t} \), mens normal-komponenten av \( \vec{D} \)-feltet er avhengig av de frie ladningene på grenseflaten \( D_{1n} - D_{2n} = \rho_S \).